热电偶温度表是目前应用最广泛的一种温度表，热电偶温度表是一种温度电测仪表，它通常由热电偶、热电偶冷端温度补偿装置(或元件)和显示仪表三部分组成，三者之间用导线连接起来。
热电偶测温原理
热电偶是通过把两根不同的导体或半导体线状材料A和B的一端焊接起来而形成的，A、B就称为热电极(或热电偶丝)。焊接起来的一端置于被测温度t处，称为热电偶的热端(或称测量端、工作端);非焊接端称为冷端(或参考端、自由端)，冷端则置于被测对象之外温度为t0的环境中。
如把热电偶的两个冷端也连接起来则形成一个闭合回路，如图2-1所示，则当热端温度和冷端温度不相等，即t≠to时，回路中有电流流过，这说明在回路中产生了电动势，由于热电偶两个接点处的温度不同而产生的电动势称为热电(动)势，上述理象称为热电效应，或称塞贝克效应。热电偶就是利用热电效应来测量温度的。进一步的研究表明，热电势是由接触电势和温差电组成的。
1.接触电势
两种均质导体A和B接触时，由于A和B中自由电子密度不同（设自由电子密度NA>NB)，导体A将通过接点向导体B进行自由电子扩散，则A失电子，B积累电子，从而使接点两侧产生电位差，建立了静电场E，如图2-2所示，静电场E的存左将阻止自由电子继续扩散。当扩散力和电场力的作用相互平衡时。电子的扩散就相对停止，最终在接点两侧之间产生电势，此电势称为接触电势，用符号eAB(t)表示，其中t为接点处的温度，接触电势的大小与接触面温度t和两种导体的性质有关，方向如图2-2所示，由电子密度小的电极指向电子密度大的电极。
2.温差电势
因导体的自由电子密度会随温度升高而增大，因此当同一导体两端温度不同时(如图2-3所示)，温度高的一端自由电子密度将高于温度低的一端，因此在两端之间也会出现与接触电势中相似的自由电子扩散过程，最终在导体的两端间产生电位差，建立起电势，这种电势被称为温差电势，用符号eA(t，to)表示，其大小与导体两端温度t、to及导体性质有关，如图2-3所示由低温端指向高温端。为了便于分析问题，温差电势有时也写成下面的形式，即eA(t，to)=eA(t)-eA(to)。
3.热电势
综上所述，在图2-1所示的热电偶回路中，当t＞t0，NA＞NB时，回路内将产生两个接触电势eAB(t)和ｅAB(to)，两个温差电势eA(t，to)和eB(t，to)。各电势的方向如图中所示。
这时，回路的总电势，即热电势EAB(t，to)是这些接触电势和温差电势的代数和，即
EAB(t，to)= eAB(t) - eA(，to) - eAB(to) + eB(t，to)
= eAB(t)-[eA(t) - eA(to)] - eAB(to) + [eB(t) - eB(to)]
= [eAB(t) - eA(t) + eB(t)] - [eAB(tO) - eA(to) + eB(to)]
= fAB(t) – fAB(to)
由于温差电势比接触电势小，又t>tO，所以在总电势EAB(t，tO)中，接触电势eAB(t)所占百分比最大，故总电势EAB(t，to)的方向取决于eAB(t)的方向。又因A的电子密度大，所以A为正极，B为负极，在正热电极里，电势的方向由热端指向冷端。
上式表明，当两个热电极的材料选定后，热电势就是两个分别与接点温度有关的函数之差。如果冷端温度to保持不变，则fAB(to) = C(常数)，那么，EAB(t，to)=fAB(t) – C，热电势就与热端温度t成一一对应关系。因此，测得热电势EAB(t，to)，就可以确定被测温度t的数值，这就是热电偶测量温度的原理。
为了使用方便，标准化热电偶的热端温度与热电势之间的对应关系都有函数表可查。这种函数表是在冷端温度为0℃条件下，通过实验方法制定出来的，称为热电偶分度表。热电偶分度表可用于表达热电偶的热电特性。几种常用热电偶的分度表见附表1～附表5。应注意to不等于0℃时不能使用分度表由t直接查EAB(t，to)值，也不能直接由EAB(t，to)查t
附表1：铂铑10-铂热电偶分度表（分度号为S；参考端温度为0℃；mV)
附表2：铂铑13-铂热电偶分度表（分度号为R；参考端温度为0℃；mV)
附表3：铂铑30-铂铑6热电偶分度表(分度号为B；冷端温度为0℃；mV)
附表4：镍铬-镍硅热电偶分度表 (分度号为K；冷端温度为0℃；mV)
附表5：镍铬-铜镍(康铜)热电偶分度表 (分度号为E；冷端温度为0℃；mV)
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